1. 屈折率*

折射率是以真空（實際使用的是空氣）中的光的相位速度與媒質中的光的相位速度的比來表示。

光學玻璃的折射率用以下15種光譜線測定表2所示。

表2 屈折率測定光譜線的波長和光源

2. 分布式

可使用對任意的波長 λ 之折射率 n 計算分布式。

n2 ＝ Ａ0+Ａ1λ2＋Ａ2λ-2＋Ａ3λ-4＋Ａ4λ-6＋Ａ5λ-8

這里的波長 λ是用μm単位表示。

用A0，A 1，A 2，A 3，A 4及A5硝種定為常數、以最小二乗法算出之値記載。

根據利用上式的常數、可計算出波長365~1014nm范圍的任意波長之折射率公差精度±5×10-6。

分散常數的表示是用小數點以下的7位（把第8位四舍五入）記載表示。

3. 分散 *及以阿貝數*

色散是指折射率依存于光的波長的現象。 一般而言長波長光的折射率小于短波長光的折射率。

用阿貝數表示關于色散的性質的值、阿貝數νd 及νe分別用以下公式求得。

以小數點以下6位的數值表示主色散 nF - nC及nF'- nC 。 將以下3位數進行四舍五入用小數點以下2位數來表示，將以下4位數進行四舍五入用小數點以下3位數來表示。

4.部分分散比

部分色散比Px，y以及P'x，y分別用以下公式求得。

一般、部分色散比用任意光譜線間的計算值來表示。 在本產品目錄中、使用頻度高的Pd_c、Pg_F、P'd_c'、P' g_F'值來記載。 部分色散比用少數點以下6位數的屈折率來計算、將小數點以下5位數進行四舍五入、用少數點以下4位數來表示。

5. 異常分散性

縱軸表示部分分散比 Px，y 、橫軸用阿貝數νd來表示的話、Px，y 于νd之間的好多硝材呈直線閏系、可以用近似公式來表示。 這里的x以及y表示光譜的種類。

Px，y = ax，y+bx，y?νd

這里ax，y以及bx，y為定數。 這樣的硝種、被稱為正常分散玻璃。 另一方面、離開正常分散玻璃的硝材被叫做異常分散玻璃、此種玻璃對縮小2次光譜非常有效。 距離正常分散玻璃的程度、也就是異常分散性的大小如果用ΔPx，y來表示的話、以上公式可以用更一般化的形式表示。

Px，y = ax，y+bx，y?νd+ΔPx，y

本手冊中、通過正常分散玻璃基準的C7以及F2的坐標直線為標準線時、各個硝種的νd對應的標準線上的點與此硝種的Px，y的偏差用ΔPx，y 來表示。 ΔPx，y 方面，各硝種都記載了ΔPC_t、ΔPg_F 、以及ΔPi_g的數據。

表3 C7、F2的屈折率

6. 屈折率溫度系數* （dn/dT）

光學玻璃的折射率隨溫度變化而變化。 絕對折射率的溫度系數（Δn/ΔT）abs.是用干涉膨脹計在真空中測定試料溫度變化而產生的光路長變化引發干涉條紋的移動量，和隨膨脹而發生厚度變化的干涉條紋的移動量來求得。 （基于JOGIS18-1994）

以激光（波長：405、491、632.8、786nm）作為光源，在-40°C到150°C的溫度范圍內，

空気中（101.325kPa）における相対屈折率の溫度系數每隔20°C測定一次數據。 空氣中（101.325kPa）相對折射率的溫度系數（Δn/ΔT）rel.用以下公式可以算出。

注 101.325kPa = 1atm

這里，Δnair. / ΔT為空氣的折射率溫度系數，在本手冊中用左表來表示數據。

表4 空気的屈折率的溫度系數

折射率溫度系數的波長依存性

絕對折射率的溫度系數與光的波長和溫度的關系可以通過左邊公式得出

??T0：Reference temperature (23℃)

??n(λ,Ｔ0)：Refractive index of light of wavelength λ at the reference temperature

??dnabs.(λ,Ｔ)/dT：Temperature coefficient of absolute refractive index of light of

???????????wavelength λ at temperature T

??ΔT：Temperature difference（T-T0)

D0， D1， D2， E0， E1，λ TK是硝種的固有恒數，在的Excel樣冊中有揭示。 另外，通過該公式計算得出的各波長，各溫度的dn/dT也在的Excel樣冊中有揭示。

本樣冊中也揭示了通過nd的溫度系數和nF及nC的溫度系數得出的νd溫度系數（dνd/dT）。

各溫度時的膨脹系數

膨脹系數是表示高溫域 300~100°C及低溫域 -30~70°C的范圍平均值，此次追加揭示了精細溫度解析所需要的 -40~-20°C、20~40°C、80~100°C各熱膨脹系數。

在中的Excel樣冊中將 -40~150°C的溫域以20°C間隔進行揭示。

7. 光路長的溫度系數（ds/dT）

當玻璃溫度變化時光路長會有所變化。 這個變化程度

是以光路長的溫度係數（ds/dT）表示。

這里的n是玻璃折射率、α是玻璃線膨張系數。 dn / dT是玻璃折射率的溫度系數。

8. 光彈性定數 （ B）

光學玻璃通常經過嚴密的回火、在內部不會發生復折射。 但是如果機械外力作用于它、或加熱、冷卻造成有溫度差時玻璃內部會產生應力、光學性能會發生改變、這樣會造成復屈折性的發生。 復屈折的光路差δ（nm）、玻璃內部應力（差）σ（105Pa）、跟玻璃厚度d（cm）的關系為

δ = B?σ?t

上式的比例定數B為玻璃固有的定數、叫做光彈性定數、用10-12/Pa單位來表示。 本手冊中使用He-Ne激光、在圓板狀試料的一直線方向施加壓縮荷重時、測定圓板中心產生的光路差、用此數據來計算光彈性定數。

Notes　

10-12 / Pa ＝ 0.9807(nm / cm) / (kgf / cm2)

105Pa ＝ 1.0197kgf / cm2

9. 著色度*

光學玻璃從紫外線到可視區域的吸收端在長波長一側（可視區域）上幾乎找不到吸收、所以可以使用著色度簡便地表示其分光透射特性。 使用研磨成10±0.1mm厚度地玻璃、波長區域中的分光透過率（包括表面反射損失）、分別以λ80、λ5 表示透射率為80%和5%的波長、以5nm為單位表示著色度。 例如顯示出80%透射率的波長為327nm、5%透射率的波長為285nm的玻璃的著色度表示為λ80=325，λ5=285。

図1 著色度的表示法（例）

關于ne≧1.85的高折射率玻璃、將著色度表示變更為顯示出透射率70%和5%的波長（λ70 / λ5）。 例如使用λ70表示時、應表示為（420）。

10. 內部通過率*（τ）

內部透射率（τ）是不包括射入側及射出側的表面反射損失的透射率、使用厚度不同的一對試料的各自表面反射損失在內的透射率的測定值、來計算的。

在本手冊里280~1550nm波長范圍中厚度5mm以及10mm的內部透過率分別用τ5mm以及τ10mm來表示。

這里

τ： 10mm時的內部通過率

Δd： 試料厚度差 d2 - d1

T1 ： 試料厚度d1含表面反射損失的透過率

T2 ： 試料厚度d2含表面反射損失的通過

Notes ： d1>d2

11.內部透過率的程度著色度

本手冊中為了簡易顯示著色程度、相當與80%內部透過率的波長用λτ0.8來表示。

12.色度

色度坐標根據JIS Z8701（XYZ表色系以及X10Y10Z10表色系顏色表示方法）以及JIS Z8722（物色的測定方法）來求出。 本手冊登載了D65光源的X與Y的值。

13. CCI

CCI （Color Contribution Index） 是使用ISO 6728及JIS B 7097-1986規定方法所表示的每個硝種的光透過特性。

使用10mm厚的內部透過率（波長范圍： 360~680 nm，波長間隔10nm）計算得出。

詳細請參照JIS 7097-1986.